Научный журнал
Успехи современного естествознания
ISSN 1681-7494
"Перечень" ВАК
ИФ РИНЦ = 0,778

ПЕРИОДИЧЕСКИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ПОЛЯ, ПРИМЕНЯЕМЫЕ В ЭЛЕКТРОРАЗВЕДКЕ МАГНИТНЫХ ГОРНЫХ РУД

Урусова Б.И. 1 Узденова Ф.А. 1 Лайпанов У.М. 1
1 ФГБОУ ВО «Карачаево-Черкесский государственный университет имени У.Д. Алиева»
Предметом исследования данной работы являются периодические электромагнитные волны с целью их применения в электроразведке полезных ископаемых, в частности для выявления магнитных горных руд. Методом использования ряда Фурье, члены которого представляли собой гармонические колебания с частотами, кратными основной, с амплитудами и фазами, различными для каждого члена и зависящими от характера разлагаемой функции, вычислили амплитуды и фазы магнитных полей. А также, используя теорему о наложении полей, рассмотрели каждую гармоническую составляющую в отдельности в зависимости величины М от времени, определили круговые колебания как результат сложения двух взаимно перпендикулярных колебаний с одинаковыми амплитудами и с разностью фаз π/2. Во всех остальных случаях получили уравнение с определенным решением. Определена величина вектора H как сумма двух колебаний: одного с нулевой фазой и амплитудой, равной вещественной части |M0|, и другого – отличающегося от первого по фазе π/2 с амплитудой, равной мнимой части M0. Вычислены необходимые условия максимума и минимума для вектора М, а также определена его величина и направление. Определены фазы для составляющей большой и малой оси соответственно. Используя полученные данные и измеряя электромагнитные величины во всех точках в любой момент времени, определили местонахождение полезных ископаемых, в частности магнитных горных руд. В горно-разведывательной отрасли не всегда удается применять традиционные методы для выявления местонахождения магнитных горных руд в силу различных причин, поэтому впервые нам удалось предложить простой оригинальный метод в электроразведке полезных ископаемых.
электромагнитное поле
гармонические и линейные колебания
амплитуда
фаза
частота
ряд Фурье
условие максимума и минимума
комплексная величина
электроразведка
магнитная горная руда
1. Трухин В.И., Максимочкин В.И. Магнетизм горных пород земной коры и особенности эволюции Земли // Вестник Московско университета. Серия 3. Физика. Астрономия. 2008. № 1. С. 68–72.
2. Редозубов А.А., Виноградов А.М., Ратушняк А.Н. Специальный курс электроразведки: учебное пособие. Екатеринбург, 2010. 416 с.
3. Тарасов Л.В. Земной магнетизм. Долгопрудный: Изд. дом «Интеллект», 2012. 184 с.
4. Давыдков В.В. Физика: механика, электричество и магнетизм: учебное пособие. Новосибирск: НГТУ, 2017. 168 с.
5. Urusova B.I. The theoretical explanation of the magnetic viscosity of mining ores. Materials of the XII International scientific and practical conferens «Fundamental and applied science 2016», October 30 – November 7, 2016. V.16. Physics. Mathematics. Sheffield Science and Education LTD.
6. Урусова Б.И. Физика магнитных явлений горных пород. СПб.: Изд. Инфо-да, 2010. 124 с.

В горно-разведывательной отрасли не всегда удается применять традиционные методы для выявления местонахождения магнитных горных руд в силу удаленности объектов исследования, сложности и экономической дороговизны, неоднородности состава и т.д. [1; 2]. Поэтому к настоящему времени в Карачаево-Черкесской Республике (КЧР) не исследованы магнитные горные породы.

Для магнитных горных пород как предмета исследований условия образования в них различных намагниченностей являются весьма специфичными.

Наряду с этим следует учитывать также «немагнитные» внешние воздействия, оказывающие решающее влияние на приобретение различных видов намагниченностей.

Все это вместе приводит к возникновению особых видов намагниченностей, отличных от идеальной.

Целью данной работы является получение периодических электромагнитных полей, для того чтобы выявить местонахождение полезных ископаемых, в частности магнитных руд (КЧР).

Материалы и методы исследования

Для достижения данной цели разложили периодическую функцию в ряд Фурье, члены которого представляют собой гармонические колебания с частотами, кратными основной, и с амплитудами и фазами, различными для каждого члена и зависящими от характера разлагаемой функции.

Далее, используя теорему о наложении полей, рассмотрели каждую гармоническую составляющую в отдельности в зависимости величины М от времени:

urus01.wmf (1)

где f – частота колебаний;

δ – начальная фаза.

Решение задачи заключается в нахождении M0 и δ как функций координат в комплексном виде:

urus02.wmf (2)

где urus03.wmf или urus04.wmf

Тогда уравнения для переменного поля являются линейными и однородными:

urus05.wmf (3)

Величину urus06.wmf в уравнении (2) использовали в виде:

urus07.wmf (4)

где urus08.wmf – вещественная часть.

Полученную формулу (4) подставляли в систему уравнений (3), отделяя вещественную часть от мнимой, а также учитывая комплексные величины и дифференцируя по t, получили:

urus09.wmf (5)

И на основании (4) имеем:

urus10.wmf (6)

Формула (6) является суммой двух колебаний, одного с нулевой фазой и амплитудой, равной вещественной части urus11.wmf, и другого – отличающегося от первого по фазе urus12.wmf и с амплитудой, равной мнимой части M0.

Далее рассмотрели, как меняется величина и направление вектора М, имеющего составляющие:

urus13.wmf (7)

где urus14.wmf – круговая частота;

urus15.wmf, urus16.wmf, urus17.wmf – комплексные амплитуды.

Результаты исследования и их обсуждение

Разлагая urus18.wmf, urus19.wmf, urus20.wmf на вещественные и мнимые части, получили:

urus21.wmf (8)

или

urus22.wmf, (9)

где

urus23.wmf

urus24.wmf

urus25.wmf

urus26.wmf;

urus27.wmf.

Из последних формул следует, что

urus28.wmf (10)

Обозначая

urus29.wmf (11)

и на основании формулы (9) можно переменный вектор М рассмотреть как сумму двух векторов:

urus30.wmf (12)

urus31.wmf (13)

где M1 и M2 представляют собой линейные колебания с одинаковой частотой, но с разностью фаз urus32.wmf.

Известно, что два линейных колебания разных направлений, фаз и амплитуд, но одинаковой частоты при сложении дают эллиптическое колебание. Единичный вектор нормали этой плоскости равен:

urus33.wmf (14)

Если в формуле (14) α = 0 и β = 0 мы имеем неопределенность, если α ⃦ β, то имеем линейное колебание.

Квадрат векторов М из (9) равно:

urus34.wmf (15)

Учитывая в формуле (15), что

urus35.wmf (16)

получили:

urus36.wmf (17)

Далее, приравнивая urus37.wmf, получили:

urus38.wmf (18)

Если α2 = β2 и (αβ) = 0 одновременно, то имеем круговые колебания, как результат сложения двух взаимно перпендикулярных колебаний с одинаковыми амплитудами и с разностью фаз urus39.wmf. Во всех остальных случаях уравнение (18) имеет определенное решение [3]:

urus40.wmf (19)

Необходимым условием максимума является:

urus41.wmf (20)

Из формулы (20) определяли:

urus42.wmf (21)

Тогда получим для urus43.wmf выражение:

urus44.wmf (22)

Обозначая величину большой полуоси через m, получили:

urus45.wmf (23)

А малую полуось, обозначая через m' и учитывая, что urus46.wmf, получили:

urus47.wmf (24)

Для удобства вычисления допустили:

urus48.wmf (25)

Аналогично можно вычислить и другие элементы, определяющие пространственные колебания.

Таким образом, определив αx, βx, αy, βy в плоскости XY, получили колебания с составляющими:

urus49.wmf (26)

Тогда:

urus50.wmf (27)

urus51.wmf (28)

С учетом последней формулы выражение (27) принимает вид:

urus52.wmf (29)

Условие максимума для выражения (29) имеет вид:

urus53.wmf (30)

Первое условие дает нам:

urus54.wmf (31)

А второе показывает, что для максимума взяли решение соответствующее:

urus55.wmf (32)

Подставляя формулы (32) и (31) в (29), получили:

urus56.wmf (33)

Выражение (33) есть фаза для составляющей большой оси:

urus57.wmf (34)

а фаза для малой оси соответственно равна:

urus58.wmf (35)

Причем если вектор обходит эллипс против часовой стрелки, то по оси z имеет знак (+), а в противоположном направлении соответственно знак (–) [4].

Измеряя электромагнитные величины, можно вычислить поле по формуле (9) во всех измеренных точках в любой момент времени [5–6].

Исследования показали, что одна и та же среда по отношению к полям различной частоты характеризуется различными параметрами, являющимися функциями частоты. А присутствие нескольких частот дает наложение полей, поэтому мы пользовались фильтрами частот.

Полученную математическую модель мы использовали на практике для выявления новых месторождений полезных ископаемых на природных объектах КЧР, методом электрического зондирования.

В избранном регионе устанавливали: автокомпенсатор электроразведки (АЭ-72), батарею, две катушки с проводом для разноса питающих электродов, и на расстоянии 2 м друг от друга заземляли два приемных провода (МN). А вдоль линии (MN) заземляли питающие электроды (АВ) на расстоянии 3 м от центра и измеряли величину тока в питающей линии и напряжения на питающих приемных электродах (рис. 1).

yrys1.tif

Рис. 1. Схема установки электрического зондирования

И по формуле:

urus59.wmf

где urus60.wmf – коэффициент установки, определяли ρk.

Увеличивая разносы питающих электродов, последовательно в геометрической прогрессии и для каждого разноса рассчитывали ρk и строили кривые электрического зондирования (рис. 2). После переносили аппаратуру, оборудование на новую точку – и так для каждого региона проводили измерения. Результаты исследования регионов КЧР приведены в таблице.

yrys2.tif

а) б)

Рис. 2. Двухслойные кривые электрического зондирования с ρ1 < ρ1 (а) и с ρ1 > ρ1 (б)

Результаты исследования регионов КЧР

п/п

Регион

№ образцов

Возраст породы

Название породы

1

Верхне-Маринский, Карачаевский район, КЧР

3/1066

γπPZ3

Железняк

2

Правобережье р. Марухи, Зеленчукский район, КЧР

2/1033

γπPZ3

Гранит-аплит

3

Урупо-Власинчихинский комплекс, Зеленчукский район, КЧР

9/1051

νPR-PZ1

Карбонат

4

Учкуланское ущелье, Карачаевский район, КЧР

19/1047

PZ1Kr

Габбро

Выводы

– Впервые исследованы и получены периодические электромагнитные поля для выявления полезных ископаемых, в частности магнитных горных пород (КЧР).

– Определены круговые колебания электромагнитных волн как результат сложения двух взаимно перпендикулярных колебаний с одинаковыми амплитудами и с разностью фаз π/2.

– Определена величина вектора магнитного поля H как сумма двух колебаний, одного с нулевой фазой и амплитудой, равной вещественной части |M0|, и другого, отличающегося от первого по фазе π/2 с амплитудой, равной мнимой части M0.

– Вычислены необходимые условия максимума и минимума для вектора М, а также определена его величина и направление.

– При помощи полученной математической модели выявлены полезные ископаемые в горных регионах КЧР.


Библиографическая ссылка

Урусова Б.И., Узденова Ф.А., Лайпанов У.М. ПЕРИОДИЧЕСКИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ПОЛЯ, ПРИМЕНЯЕМЫЕ В ЭЛЕКТРОРАЗВЕДКЕ МАГНИТНЫХ ГОРНЫХ РУД // Успехи современного естествознания. – 2019. – № 3-2. – С. 223-228;
URL: http://natural-sciences.ru/ru/article/view?id=37097 (дата обращения: 28.02.2020).

Предлагаем вашему вниманию журналы, издающиеся в издательстве «Академия Естествознания»
(Высокий импакт-фактор РИНЦ, тематика журналов охватывает все научные направления)

«Фундаментальные исследования» список ВАК ИФ РИНЦ = 1.074