Сфероид образуется вращением эллипса вокруг большой оси. Фокусы сфероида совпадают с фокусами сфероидальной системы координат. После рассеяния акустическое поле вокруг сфероида будет состоять из падающих плоских и рассеянных сфероидальных волн. Нелинейные волновые процессы, происходящие между падающими и рассеянными волнами описываются неоднородным волновым уравнением. Данное уравнение решается методом последовательных приближений.
Решением первого приближения является выражение для полного акустического давления первичного поля. Решение во втором приближении состоит из четырех частотных составляющих: вторых гармоник падающих волн и волн комбинационных частот. Получено асимптотическое выражение для акустического давления волны разностной частоты. Это выражение содержит четыре пространственных слагаемых.
Для каждого пространственного слагаемого, а также для полного акустического давления волны разностной частоты представлены диаграммы рассеяния. Диаграммы рассеяния имеют максимумы в обратном направлении, по направлению угла падения, в боковых направлениях и в прямом направлении (симметрично углу падения плоских волн).
Падающие плоские высокочастотные волны формируют поле рассеяния в обратном и прямом направлениях. Рассеянные сфероидальные волны создают поле в боковых направлениях. Увеличение волнового размера сфероидального рассеивателя приводит к изменению уровней максимумов диаграммы рассеяния. Увеличение размеров области взаимодействия вокруг вытянутого сфероида приводит к обужению этих максимумов.
Следует отметить, что описание волновых процессов в криволинейных сфероидальных координатах имеет свои особенности. В дальнем поле сфероидальные координаты переходят в сферические. Результаты, полученные в данной работе, достаточно хорошо согласуются в дальнем поле с результатами исследований процесса рассеяния в сферических координатах.