В работе [2] проведен расчет слоя через моменты функции распределения без учета инерциального члена.
В данной работе предлагается расчет квазинейтральном области слоя на основе мгд-приближения с учетом инерциального члена. Рассматривался слой у плоского неэммитирующего электрода в достаточно плотной плазме в стационарном случае (для другой геометрии электродов решение аналогично). Для расчета использовались уравнения Эйлера для движения электронов и ионов, уравнения непрерывности частиц и тока в предположении и однородности температуры электронов
и ионов
в области:
(1)
(2)
; где
; (3)
(4)
где Z - эффективная частота ионизации на один электрон, ,
,
- эффективные частоты столкновения электронов, инов, и атомов друг с другом. Движением атомов пренебрегалось. В последних членах уравнения (1) и (2) учитывается нулевая начальная скорость электронов и ионов при ионизации, что существенно при малых частотах столкновений
. Граничные условия между невозмущенной плазмой и квазинейтральной областью возмущения записывались в виде:
. Сложим уравнения (1) и (2) и перейдем к безразмерным переменным, получим:
(5)
(6)
(7)
где ,,
,
,
,
,
- ионная скорость звука. Граничные условия записываются в виде
,
,
. Границу области квазинейтральности и слоя объемного заряда определяли из уравнения (5), при
. Система уравнений (5)-(7) решалась численно для различных значений
,
, и
. В таблице 1 приведены результаты расчета для одного набора этих параметров, а именно дрейфовые скорости электронов и ионов, концентрация на границе с объемным зарядом и длина области квазинейтральности в зависимости от величины отбираемого тока из плазмы.
При некоторых значениях параметров и
возможны частные решения. В случае низких давлений или малых отбираемых токов
решение уравнений (5) - (7) имеет вид:
(8)
(9)
При решение (8) совпадает с полученным в работе [3]. Для
, что соответствует случаю высоких давлений, выражение для концентрации частиц равняется:
(10)
Анализ этих решений показал, что с точностью менее 1%, можно пользоваться следующими выражениями:
(11)
;
(12)
Граничное условие между квазинейтральной областью и слоем объемного заряда в обычных переменных имеет вид:
(13)
При малых электронных токах это выражение переходит в известный критерий Бома. Полученные решения показывают, что с увеличением электронного тока, отбираемого из плазмы, поток ионов уменьшается, то есть электроны начинают меньше ускорять ионы. Концентрация заряженных частиц на границе слоя объемного заряда увеличивается, а толщина области квазинейтральности уменьшается. Данный факт на наш взгляд имеет важное значение для зондовой диагностики и приэлектродных процессов.
Таблица 1. Результаты численного расчета системы (5) - (7) при .
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
0,01 |
0,0101 |
1,000 |
0,0099 |
0,01 |
0,1 |
1,00 |
0,009 |
0,1 |
0,0111 |
0,990 |
0,101 |
0,1 |
0,102 |
0,99 |
0,0996 |
0,2 |
0,0125 |
0,959 |
0,206 |
0,2 |
0,106 |
0,96 |
0,205 |
0,3 |
0,0142 |
0,907 |
0,321 |
0.3 |
0,114 |
0,91 |
0,32 |
0,4 |
0,0166 |
0,828 |
0,456 |
0,4 |
0,126 |
0,83 |
0,46 |
0,5 |
0,0207 |
0,707 |
0,643 |
0,5 |
0,149 |
0,70 |
0,65 |
0,571 |
0,030 |
0,500 |
0,9995 |
0,5694 |
0,2078 |
0,5049 |
0,9782 |
-0,01 |
0,0099 |
1,000 |
-0,01 |
-0,01 |
0,0999 |
1,00 |
-0,011 |
-0,1 |
0,0091 |
0,990 |
-0,101 |
-0,1 |
0,100 |
0,99 |
-0,102 |
-0,2 |
0,0084 |
0,959 |
-0,206 |
-0,2 |
0,102 |
0,96 |
-0,207 |
-0,3 |
0,0078 |
0,907 |
-0,321 |
-0,3 |
0,107 |
0,91 |
-0,322 |
-0,4 |
0,0075 |
0,828 |
-0,457 |
-0.4 |
0,117 |
0,83 |
-0,46 |
-0,5 |
0,0077 |
0,707 |
-0,643 |
-0,5 |
0,136 |
0,702 |
-0,65 |
-0,571 |
0,01 |
0,500 |
-0,999 |
-0,5694 |
0,1882 |
0,5049 |
-0,981 |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
0,01 |
0,200 |
1,00 |
0,008 |
0,01 |
0,50 |
1,00 |
0,005 |
0,1 |
0,203 |
0,99 |
0,099 |
0,1 |
0,51 |
0,99 |
0,096 |
0,2 |
0,211 |
0,96 |
0,204 |
0,2 |
0,53 |
0,94 |
0,21 |
0,3 |
0,225 |
0,90 |
0,320 |
0.3 |
0,58 |
0,87 |
0,33 |
0,4 |
0,250 |
0,82 |
0,45 |
0,4 |
0,72 |
0,70 |
0,52 |
0,5 |
0,300 |
0,68 |
0,66 |
0,412 |
0,806 |
0,625 |
0,592 |
0,5446 |
0,3911 |
0,5199 |
0,9192 |
|
|
|
|
-0,01 |
0,200 |
1,0 |
-0,012 |
-0,01 |
0,5 |
1,00 |
-0,15 |
-0,1 |
0,20 |
0,99 |
-0,10 |
-0,1 |
0,51 |
0,99 |
-0,11 |
-0,2 |
0,21 |
0,96 |
-0,21 |
-0,2 |
0,53 |
0,95 |
-0,21 |
-0,3 |
0,22 |
0,90 |
-0,32 |
-0,3 |
0,57 |
0,87 |
-0,34 |
-0,4 |
0,24 |
0,82 |
-0,46 |
-0.4 |
0,71 |
0,70 |
-0,53 |
-0,5 |
0,29 |
0,68 |
-0,67 |
-0,412 |
0,794 |
0,625 |
-0,608 |
-0,5446 |
0,3782 |
0,5206 |
-0,9257 |
|
|
|
|
Исследования, описанные в данной работе, были проведены в рамках проекта PZ-013-02 поддерживаемого совместно Американским фондом гражданских исследований и развития (АФГИР), Министерством образования РФ и правительством Республики Карелия.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
- Ф.Г. Бакшт, В.Г. Юрьев. ЖТФ, вып., 49, 905-944 стр. 1979 г.
- Е.Г. Виноградов, П.П. Щербин. Препринт. Физико-энергетический институт, Обнинск. 991, 1-14 1980 г.
- В.И. Сысун. Физика плазмы, 4, 931-937, 1978 г
Библиографическая ссылка
Тихомиров А.А., Сысун В.И. КВАЗИНЕЙТРАЛЬНАЯ ОБЛАСТЬ ПРИЭЛЕКТРОДНОГО СЛОЯ ПРИ БОЛЬШИХ ОТБИРАЕМЫХ ТОКАХ // Успехи современного естествознания. – 2006. – № 11. – С. 32-34;URL: https://natural-sciences.ru/ru/article/view?id=12085 (дата обращения: 17.08.2024).