Известно выражения для элементарного углового коэффициента переноса диффузного излучения от элементарной площадки dF1 на площадку dF2 для случая распределения лучистой энергии в трёхмерном пространстве:
(1)
где r- расстояние между площадками, α1 и α2 углы между направлением r и нормалями к площадкам dF1 и dF2 соответственно.
При двумерном распределении энергии практические задачи обычно решают, используя указанный угловой коэффициент, а затем выполняют предельный переход к двумерному решению по координате, направленной вдоль канала.
В данной работе получены выражения для элементарного углового коэффициента при двумерном распределении лучистой энергии в форме
(2)
для углового коэффициента теплообмена с dF1 на полную поверхность F2:
(3)
и для углового коэффициента теплообмена с F1 на F2:
(4)
где dF1=dl1•1, dF2=dl2•1, l1 и l2 - линейные размеры поперечного сечения канала.
Выражения (2)-(4) использованы для определения углового коэффициента излучения между бесконечными параллельными полосами одинаковой ширины, формула для которого известна и получена с использованием формулы (1) и дальнейшего предельного перехода. Сравнение результатов показало их полную идентичность. Формулы (2)-(4) рекомендуется использовать в тех практических случаях, когда необходимо найти распределение теплового потока на поверхности, нагреваемой от другой поверхности. В качестве примера можно привести процесс нагрева поддерживающих роликов от раскаленной поверхности слитка, получаемого на машинах непрерывного литья, а также процесс нагрева валков при горячей прокатке слябов.
Библиографическая ссылка
З.К.Кабаков, Н.Н.Синицын РАСЧЁТ УГЛОВЫХ КОЭФФИЦИЕНТОВ ЛУЧИСТОГО ТЕПЛООБМЕНА МЕЖДУ СТЕНКАМИ БЕСКОНЕЧНО ДЛИННОГО КАНАЛА // Успехи современного естествознания. – 2002. – № 5. – С. 85-86;URL: https://natural-sciences.ru/ru/article/view?id=14701 (дата обращения: 17.08.2024).